matlab仿真圖怎么調(diào)整大小？可以使用zoomonto命令。謝謝啦！快捷鍵：R，V，空格鍵，三個不對應(yīng)完全不同的縮放功能matlab電路圖仿真如何查看波形？你可以不在工具欄找不到示波器，然后再A/B

matlab仿真圖怎么調(diào)整大?。?/h2>

可以使用zoomonto命令。謝謝啦！快捷鍵：R，V，空格鍵，三個不對應(yīng)完全不同的縮放功能

matlab電路圖仿真如何查看波形？

你可以不在工具欄找不到示波器，然后再A/B通道你選擇一個，例如A通道，其中黑色接地，紅色接你待測部位，就可以了

如何用matlab求解定態(tài)薛定諤方程？

摘要：本文簡單對薛定諤方程的提出及發(fā)展做了兩個簡單介紹。

接著，以在一維空間運動的粒子近似的諧振子的體系為例，詳細可以介紹了矩陣法求高人薛定諤方程的過程及公式推導。后來，實際MATLAB編程仿真實現(xiàn)方法了求解結(jié)果。關(guān)鍵詞：定態(tài)薛定諤方程求大神解答矩陣法MATLAB仿真薛定諤方程簡介1.1背景資料薛定諤方程是由奧地利物理學家薛定諤提出來的量子力學中的一個基本是方程，是將物質(zhì)波的概念和波動方程相結(jié)合確立的二階偏微分方程，可詳細解釋微觀粒子的運動，每個微觀系統(tǒng)也有一個或則的薛定諤方程式，通過解方程可得到波函數(shù)的具體看形式包括隨機的能量，最大限度地所了解微觀系統(tǒng)的性質(zhì)。其僅適用于速度不太大的非相對論粒子，其中也還沒有包含關(guān)于粒子自旋的描述。當計及相對論效應(yīng)時，薛定諤方程由相對論量子力學方程所脫離，其中也就包含了粒子的自旋。薛定諤方程確立于1926年。它是另一個非相對論的波動方程。它反映了具體解釋微觀粒子的狀態(tài)隨時間變化的規(guī)律，它在量子力學中的地位相當于牛頓定律這對經(jīng)典力學一樣，是量子力學的基本是假設(shè)之一。設(shè)描述微觀粒子狀態(tài)的波函數(shù)為Ψ（r，t），質(zhì)量為m的微觀粒子在勢場V（r，t）中運動的薛定諤方程為在計算變量初始條件和邊界條件包括波函數(shù)所滿足的條件的單值、最多、嘗試的條件下，可解出波函數(shù)Ψ（r，t）。可以推知可換算粒子的分布概率和任何很有可能實驗的平均值（期望值）。當勢函數(shù)V不感情依賴于時間t時，粒子具有可以確定的能量，粒子的狀態(tài)被稱定態(tài)。定態(tài)時的波函數(shù)可不能寫式中Ψ（r）一般稱定態(tài)波函數(shù)，柯西-黎曼方程定態(tài)薛定諤方程，這一方程在數(shù)學上稱做本征方程，式中E為本征值，是定態(tài)能量，Ψ（r）又稱作都屬于本征值E的本征函數(shù)。量子力學中求高人粒子問題常歸結(jié)到為解薛定諤方程或定態(tài)薛定諤方程。薛定諤方程論述了微觀物理世界物質(zhì)運動的基本規(guī)律，被廣泛的地用于原子物理、核物理和固體物理，對此原子、分子、核、固體等一系列問題中求解答的結(jié)果都與實際中要什么得很不錯。定態(tài)薛定諤方程直角坐標系形式定態(tài)薛定諤方程球坐標系形式1.2定態(tài)薛定諤方程條件V（r,t）V(r)，與t沒有關(guān)系。用分離變量法,令Ψφ(r)f(t)，聯(lián)立解薛定諤方程，得兩個方程：此稱定態(tài)薛定諤方程半個定態(tài)波函數(shù)形式：特點：波函數(shù)由空間部分函數(shù)與時間部分函數(shù)交叉相乘；B．時間部分函數(shù)是確認的。定態(tài)波函數(shù)幾率密度W與t沒有關(guān)系，幾率廣泛分布不隨時間而變，而稱作定態(tài)。1.3本征方程、本征函數(shù)與本征值算符：本征方程：λ：本征值，有多個，甚至還無邊多個ψλ：本征值為λ的本征函數(shù)，也有多個，甚至于無窮多個，有時侯一個本征值按多個完全不同的本征函數(shù)，這被稱簡并。若一個本征值對應(yīng)的有所不同本征函數(shù)數(shù)目為N，則稱N重簡并。1.4定態(tài)情況下的薛定諤方程象解1、定態(tài)薛定諤方程或不含時的薛定諤方程是能量本征方程，E就稱做體系的能量本征值，而或者的解稱做能量的本征函數(shù)。2、當不顯含提防，體系的能量是收恒量，后用分離變量。3、解定態(tài)薛定諤方程，關(guān)鍵是寫出了什么哈密頓量算符。2.利用矩陣法求解薛定諤方程以在一維空間運動的粒子構(gòu)成的諧振子的體系為例。該粒子的勢能是，是諧振子的角頻率，因此濾波子的哈密頓量為。當時，諧振子的勢能 無限大，所以，粒子沒有辦法在不大的空間上運動，另外能量值譜是分立的。下面常規(guī)矩陣的方法，考慮諧振子的能量后戲臺值。從運動方程出發(fā)（1）而勢能那你又x2上式（1）得即（2）在矩陣形式下，該方程可以不寫為含時坐標矩陣元（3）對它求導，我們換取聯(lián)立解上式后，有（4）其中（5）所以，之外當或外，所有的坐標矩陣元都等于零零當時，由（5）式有即b，所以，只能波動時，才能能夠得到頻率即所以才不為零的坐標矩陣元為依據(jù)定義[12-14]是對未知的波函數(shù)，應(yīng)為實數(shù)，所有的矩陣元也為實數(shù)，由厄密算符的性質(zhì)得就是為了計算坐標的矩陣元，由對易關(guān)系又x1上式易得寫為矩陣形式，有參照矩陣的乘法規(guī)則，有又，則有由前面的分析知，只有一時，才必然矩陣元，代入上式，從該方程我們可以結(jié)論矩陣元不為零，但是當時，矩陣元則即又依此類推，結(jié)論最后，我們得到坐標矩陣元不為零的表達式又諧波子的能量也可以用來它表示，且，換算該能量得其中，對于全部的1求和，僅有當參數(shù)時坐標矩陣元不為零，而換取實即并且，諧振子的能級我以為間隔，最底能級是MATLAB仿真模型結(jié)果線性磁路子的前六個本征函數(shù)上圖為線性諧振子的前六個本征函數(shù)，圖中縱軸橫線來表示本身相同能量的很經(jīng)典線性諧振子的振動范圍。不足方勢阱前六個本征函數(shù)上圖為有限方勢阱的前六個本征函數(shù)，圖中縱軸橫線它表示更具同一能量的比較經(jīng)典線性諧振子的振動范圍。