怎樣把simulink的仿真結(jié)果保存到workplace？將simulink的波形數(shù)據(jù)保存到Matlabworkspace。在使用Simulink進(jìn)行仿真時(shí)，我們經(jīng)常使用示波器來(lái)觀察波形?？梢詫?duì)波形進(jìn)

怎樣把simulink的仿真結(jié)果保存到workplace？

將simulink的波形數(shù)據(jù)保存到Matlabworkspace。

在使用Simulink進(jìn)行仿真時(shí)，我們經(jīng)常使用示波器來(lái)觀察波形。可以對(duì)波形進(jìn)行局部放大，也可以進(jìn)行橫向和縱向放大，非常方便。然而，如果我們想保存波形，我們 最好不要直接復(fù)制示波器波形，因?yàn)樗谋趁?。?chǎng)景是黑色的，不能進(jìn)行線性修改和標(biāo)記，不適合用作文檔圖。一般的做法是將數(shù)據(jù)輸出到工作區(qū)，然后用繪圖指令繪圖。通常有幾種方法可以輸出到工作空間:

1.添加到工作區(qū)模塊；

2.添加輸出模塊；

3.用Scope直接輸出。

matlab作圖背景怎么設(shè)置為白色？

set(0，defaultfigurecolor，w)

matlab怎么將目標(biāo)與背景分割開(kāi)來(lái)？

Matlab將灰度圖像的目標(biāo)與背景分離，圖像中的目標(biāo)添加醒目的顏色，如黃色和紅色，背景添加弱化的顏色。

如何用matlab求解定態(tài)薛定諤方程？

本文首先簡(jiǎn)要介紹了薛定諤方程的提出和發(fā)展。

然后以一維空間運(yùn)動(dòng)的粒子組成的諧振子系統(tǒng)為例，詳細(xì)介紹了用矩陣法求解薛定諤方程的過(guò)程和公式推導(dǎo)。最后，通過(guò)MATLAB編程和仿真實(shí)現(xiàn)了求解結(jié)果。關(guān)鍵詞:矩陣法求解穩(wěn)態(tài)薛定諤方程的MATLAB仿真薛定諤方程介紹1.1背景信息薛定諤方程是奧地利物理學(xué)家薛定諤提出的量子力學(xué)中的一個(gè)基本方程。它是物質(zhì)波概念與波動(dòng)方程相結(jié)合建立的二階偏微分方程，可以描述微觀粒子的運(yùn)動(dòng)，每個(gè)微觀系統(tǒng)都有對(duì)應(yīng)的一個(gè)。薛定諤方程，通過(guò)求解方程，我們可以得到波函數(shù)的具體形式和相應(yīng)的能量，從而了解微觀系統(tǒng)的性質(zhì)。它只適用于低速度的非相對(duì)論粒子，不包含對(duì)粒子自旋的描述。當(dāng)考慮相對(duì)論效應(yīng)時(shí)，薛定諤方程由相對(duì)論量子力組成化學(xué)方程式，其中自然包含了粒子的自旋。薛定諤方程建立于1926年。它是一個(gè)非相對(duì)論波動(dòng)方程。它反映了描述微觀粒子狀態(tài)隨時(shí)間變化的規(guī)律，在量子力學(xué)中的地位相當(dāng)于牛頓 經(jīng)典力學(xué)的量子定律。力學(xué)的基本假設(shè)之一。設(shè)描述微觀粒子狀態(tài)的波函數(shù)為ψ (r，t)，質(zhì)量為m的微觀粒子在勢(shì)場(chǎng)V(r，t)中運(yùn)動(dòng)的薛定諤方程是，在給定的初始和邊界條件以及波函數(shù)滿足的單值、有限和連續(xù)條件下，波函數(shù)可以求解。ψ(r，t).由此可以計(jì)算出粒子的分布概率和任何可能實(shí)驗(yàn)的平均值(期望值)。當(dāng)勢(shì)函數(shù)v不依賴于時(shí)間t時(shí)，粒子具有確定的能量，粒子的狀態(tài)稱為定態(tài)。定態(tài)波函數(shù)可以寫成公式，其中ψ (r)稱為定態(tài)波函數(shù)，滿足定態(tài)薛定諤。方程，數(shù)學(xué)上稱為本征方程，其中e是本征值，是定態(tài)能量，ψ (r)也稱為屬于本征值e的本征函數(shù)，量子力學(xué)中求解粒子問(wèn)題往往歸結(jié)為求解薛定諤方程或定態(tài)薛定諤方程。薛定諤方程揭示了物質(zhì)的微觀物理世界。運(yùn)動(dòng)基本定律廣泛應(yīng)用于原子物理、核物理和固體物理中，解決原子、分子、原子核、固體等一系列問(wèn)題的結(jié)果與現(xiàn)實(shí)非常吻合。笛卡爾坐標(biāo)系中的定態(tài)薛定諤方程形式球坐標(biāo)系中的定態(tài)薛定諤方程形式1.2定態(tài)薛定諤方條件V(r，t)V(r)與t無(wú)關(guān)，通過(guò)分離變量，將ψ φ (r) f (t)代入薛定諤方程，得到兩個(gè)方程:這個(gè)定態(tài)薛定諤方程的整個(gè)定態(tài)波函數(shù)形式:特點(diǎn):波函數(shù)由空間部分函數(shù)和時(shí)間部分函數(shù)相乘，；b .時(shí)間部分函數(shù)是確定的。定態(tài)波函數(shù)的概率密度w與t無(wú)關(guān)，概率分布不隨時(shí)間變化，故稱為定態(tài)。1.3本征方程、本征函數(shù)和本征值算子:本征方程:λ:本征值，有很多甚至無(wú)窮個(gè)ψ λ:本征值為λ。本征函數(shù)有很多，甚至無(wú)限個(gè)，有時(shí)一個(gè)本征值對(duì)應(yīng)很多不同的本征函數(shù)，這就叫簡(jiǎn)并。如果一個(gè)本征值對(duì)應(yīng)的不同本征函數(shù)的個(gè)數(shù)為N，則稱為N重簡(jiǎn)并。1.4定態(tài)薛定諤方程的通解1。穩(wěn)態(tài)薛定諤方程與否含時(shí)薛定諤方程是一個(gè)能量本征值方程，e稱為系統(tǒng)的能量本征值，對(duì)應(yīng)的解稱為能量本征值。2.當(dāng)內(nèi)容不明顯時(shí)，系統(tǒng)能量不變，變量可分離。3.求解定態(tài)薛定諤方程的關(guān)鍵是寫出哈密頓算符。使用矩陣方法求解薛定諤方程以一維空間運(yùn)動(dòng)的粒子組成的諧振子系統(tǒng)為例。粒子的勢(shì)能為，是諧振子的角頻率，所以諧振子的哈密頓量為。那時(shí)，諧振子的勢(shì)能變得無(wú)限大，所以粒子只能在有限的空間內(nèi)運(yùn)動(dòng)，而能量值譜是分開(kāi)的。用矩陣法確定諧振子的能量離散值。從運(yùn)動(dòng)方程(1)出發(fā)然后把勢(shì)能代入上面的公式(1)，也就是(2)的矩陣形式，方程可以寫成含時(shí)坐標(biāo)矩陣元(3)來(lái)推導(dǎo)，我們就得到生成。進(jìn)入上述公式后，其中(5)有(4)。因此，當(dāng)所有坐標(biāo)矩陣元素都等于零時(shí)，除了當(dāng)或時(shí)，公式(5)也是一樣的。因此，只有改變頻率，才能得到非零的坐標(biāo)矩陣元素。[12-14歲]現(xiàn)有的波函數(shù)應(yīng)該是實(shí)數(shù)，所有矩陣元素也是實(shí)數(shù)。從Hermite算子的性質(zhì)來(lái)看，為了計(jì)算坐標(biāo)的矩陣元素，把交換關(guān)系代入上式，很容易寫成矩陣形式。根據(jù)矩陣的乘法規(guī)則，如果有另一個(gè)，從前面的分析可知，并且只有在有一個(gè)時(shí)刻的情況下。將矩陣元代入上式，從中可以得出矩陣元不為零，但此時(shí)依次類推矩陣元，最后得到坐標(biāo)矩陣元不為零的表達(dá)式，可以表示諧振子的能量，可以計(jì)算出能量，而對(duì)于所有，1，只有當(dāng)坐標(biāo)矩陣元素不為零時(shí)，所以得出諧振子的能級(jí)是區(qū)間的，最低能級(jí)是MATLAB仿真結(jié)果中線性諧振子的前六個(gè)本征函數(shù)。上圖是線性諧振子的前六個(gè)本征函數(shù)，圖中縱軸和橫線表示相位。等能量經(jīng)典線性諧振子的振動(dòng)范圍。有限方勢(shì)阱的前六個(gè)本征函數(shù)如上圖所示，圖中的縱軸和橫線代表了具有相同能量的經(jīng)典線性諧振子的振動(dòng)范圍。